普朗克辐射定律(Planck)则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为 B(λ，T)=2hc2 /λ5 /exp(hc/λKT)-1
B(λ，T)—黑体的光谱辐射亮度(W·m^-2·Sr^-1·μm^-1 )
黑体光谱辐射出射度M（λ，T）与波长、热力学温度之间关系的公式：
M=c1/[λ^5(exp(c2/λT)-1)]，其中c1=2πhc^2,c2=hc/k.
黑体能量密度公式：
E*dν=c1*v^3*dv/[exp(c2*v/T)-1)]
E*dv表示在频率范围（v,v+dv）中的黑体辐射能量密度。
λ—辐射波长(μm)
T—黑体**温度(K、T=t+273k)
C—光速(2.998×10m·s )
h—普朗克常数， 6.626×10 J·S
K—波尔兹曼常数(Bolfzmann)， 1.380×10J·K基本物理常数
1、在一定温度下，黑体的谱辐射亮度存在一个极值，这个极值的位置与温度有关，这就是维恩位移定律(Wien)
λm T=2.898×10(μm·K)
λm —*大黑体谱辐射亮度处的波长(μm)
T—黑体的**温度(K)
根据维恩定律，我们可以估算，当T～6000K时，λm～0.48μm(绿色)。这就是太阳辐射中大致的*大谱辐射亮度处。
当T～300K， λm～9.6μm，这就是地球物体辐射中大致*大谱辐射亮度处。
2、在任一波长处,高温黑体的谱辐射亮度**大于低温黑体的谱辐射亮度，不论这个波长是否是光谱*大辐射亮度处。
如果把B(λ，T)对所有的波长积分，同时也对各个辐射方向积分，那么可得到斯特番—波耳兹曼定律(Stefan-Boltzmann)，**温度为T的黑体单位面积在单位时间内向空间各方向辐射出的总能量为B(T)
B(T)=δT4 (W·m )
δ为Stefan-Boltzmann常数, 等于5.67×10 W·m·K现实应用
但现实世界不存在这种理想的黑体，那么用什么来刻画这种差异呢?对任一波长，定义发射率为该波长的一个微小波长间隔内，真实物体的辐射能量与同温下的黑体的辐射能量之比。显然发射率为介于0与1之间的正数，一般发射率依赖于物质特性、环境因素及观测条件。如果发射率与波长无关，那么可把物体叫作灰体(greybody)，否则叫选择性辐射体。
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